Transmittans

Jordens atmosfäriska transmittans över 1 nautisk mil havsnivåväg (infraröd region.). På grund av den naturliga strålningen från den varma atmosfären skiljer sig strålningsintensiteten från den överförda delen.

Transmittans, transmissionsfaktor, är en dimensionslös storhet som beskriver förhållandet mellan infallande och genomsläppt strålningsintensitet. Det är andelen av infallande elektromagnetisk effekt som sänds genom ett prov, i motsats till transmissionskoefficienten, som är förhållandet mellan det överförda och infallande elektriska fältet.

Transmittans av rubin i optiska och nära-IR-spektra. Observera de två breda blå och gröna absorptionsbanden och ett smalt absorptionsband på våglängden 694 nm, vilket är våglängden för rubinlasern.

Intern transmittans hänvisar till energiförlust genom absorption, medan (total) transmittans är den som beror på absorption, spridning, reflexion etc.

Matematiska definitioner

Hemisfärisk transmittans

Hemisfärisk transmittans av en yta, betecknad T, definieras som

$T={\frac {\Phi _{\mathrm {e} }^{\mathrm {t} }}{\Phi _{\mathrm {e} }^{\mathrm {i} }}},$

där

• Φ_e^t är strålningsflödet som överförs av ytan,
• Φ_eⁱ är det strålningsflöde som tas emot av ytan.

Spektral hemisfärisk transmittans

Spektral hemisfärisk transmittans i frekvens och spektral halvsfärisk transmittans i våglängd på en yta, betecknade T_ν respektive T_λ, definieras som

$T_{\nu }={\frac {\Phi _{\mathrm {e} ,\nu }^{\mathrm {t} }}{\Phi _{\mathrm {e} ,\nu }^{\mathrm {i} }}},$

$T_{\lambda }={\frac {\Phi _{\mathrm {e} ,\lambda }^{\mathrm {t} }}{\Phi _{\mathrm {e} ,\lambda }^{\mathrm {i} }}},$

där

• Φ_e,ν^t är det spektrala strålningsflödet i frekvens som sänds av ytan,
• Φ_e,νⁱ är det spektrala strålningsflödet i frekvens som tas emot av ytan,
• Φ_e,λ^t är det spektrala strålningsflödet i våglängd som sänds av ytan.
• Φ_e,λⁱ är det spektrala strålningsflödet i våglängd som tas emot av ytan.

Riktad överföring

Riktningstransmittans för en yta, betecknad T_Ω, definieras som

$T_{\Omega }={\frac {L_{\mathrm {e} ,\Omega }^{\mathrm {t} }}{L_{\mathrm {e} ,\Omega }^{\mathrm {i} }}},$

där

• L_e,Ω^t är radiansen som överförs av ytan,
• L_e,Ωⁱ är strålningen som tas emot av ytan.

Spektral riktningstransmittans

Spektral riktningstransmittans i frekvens och spektral riktningstransmittans i våglängd på en yta, betecknade T_ν,Ω respektive T_λ,Ω, definieras som

$T_{\nu ,\Omega }={\frac {L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\nu }^{\mathrm {t} }}{L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\nu }^{\mathrm {i} }}},$

$T_{\lambda ,\Omega }={\frac {L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\lambda }^{\mathrm {t} }}{L_{\mathrm {e} ,\Omega ,\lambda }^{\mathrm {i} }}},$

där

• L_e,Ω,ν^t är spektrala radiansen i frekvens som sänds av ytan,
• L_e,Ω,νⁱ är spektrala radians som tas emot av ytan,
• L_e,Ω,λ^t är spektrala strålningen i våglängd som sänds av ytan,
• L_e,Ω,λⁱ är spektrala strålningen i våglängd som tas emot av ytan.

Ljustransmittans

Inom området fotometri (optik) är ett filters ljusgenomsläpplighet ett mått på mängden ljusflöde eller intensitet som överförs av ett optiskt filter. Det definieras generellt i termer av en standardbelysning (till exempel belysningskälla A, belysningskälla C eller belysningskälla E). Ljusgenomsläppligheten med avseende på standardljuskällan definieras som:

$T_{lum}={\frac {\int _{0}^{\infty }I(\lambda )T(\lambda )V(\lambda )d\lambda }{\int _{0}^{\infty }I(\lambda )V(\lambda )d\lambda }}$

där:

• $I(\lambda )$ är det spektrala strålningsflödet eller intensiteten för standardljuskällan (ospecificerad magnitud),
• $T(\lambda )$ är filtrets spektrala transmittans,
• $V(\lambda )$ är funktionen för ljuseffektivitet.

Ljusgenomsläppligheten är oberoende av storleken på flödet eller intensiteten hos standardljuskällan som används för att mäta den, och är en dimensionslös storhet.

Beer-Lambert-lagen

Per definition är intern transmittans relaterad till optiskt djup och till absorbans som

$T=e^{-\tau }=10^{-A},$

där

• τ är det optiska djupet,
• A är absorbansen.

Beer -Lambert-lagen säger att för N försvagande ämnen i materialprovet,

$T=e^{-\sum _{i=1}^{N}\sigma _{i}\int _{0}^{\ell }n_{i}(z)\mathrm {d} z}=10^{-\sum _{i=1}^{N}\varepsilon _{i}\int _{0}^{\ell }c_{i}(z)\mathrm {d} z},$

eller motsvarande att

$\tau =\sum _{i=1}^{N}\tau _{i}=\sum _{i=1}^{N}\sigma _{i}\int _{0}^{\ell }n_{i}(z)\,\mathrm {d} z,$

$A=\sum _{i=1}^{N}A_{i}=\sum _{i=1}^{N}\varepsilon _{i}\int _{0}^{\ell }c_{i}(z)\,\mathrm {d} z,$

där

• σ_i är dämpningstvärsnittet av de dämpande ämnena i i materialprovet,
• n_i är taldensiteten för de försvagande arterna i i materialprovet,
• ε_i är den molära dämpningskoefficienten för det försvagande ämnet i i materialprovet,
• c_i är mängdkoncentrationen av det försvagande ämnet i i materialprovet,
• ℓ är ljusstrålens väglängd genom materialprovet.

Dämpningstvärsnitt och molär dämpningskoefficient är relaterade till :$\varepsilon _{i}={\frac {\mathrm {N_{A}} }{\ln {10}}}\,\sigma _{i},$ och antal densitet och mängd koncentration av

$c_{i}={\frac {n_{i}}{\mathrm {N_{A}} }},$

där N_A är Avogadros tal. Vid enhetlig dämpning blir dessa relationer

$T=e^{-\sum _{i=1}^{N}\sigma _{i}n_{i}\ell }=10^{-\sum _{i=1}^{N}\varepsilon _{i}c_{i}\ell },$

eller motsvarande

$\tau =\sum _{i=1}^{N}\sigma _{i}n_{i}\ell ,$

$A=\sum _{i=1}^{N}\varepsilon _{i}c_{i}\ell .$

Fall av ojämn dämpning förekommer i till exempel atmosfärsvetenskapliga tillämpningar och strålskyddsteori.

Se även

• Absorbans
• Beers lag
• Reflektans
• Opacitet

Referenser

Den här artikeln är helt eller delvis baserad på material från engelskspråkiga Wikipedia, 22 mars 2024.